第一級陸上無線技術士試験 無線工学B 過去問題 R4.7(1) B-5 R3.1(2) B-5 R1.7 B-5 H28.7 B-5

次の記述は、無損失給電線上の定在波の測定により、アンテナの給電線インピーダンスを求める過程について述べたものである。\(\boxed{\phantom{1234}}\,\)内に入れるべき字句を下の番号から選べ。ただし、給電線の特性インピーダンスを\(\,Z_0\,[\mathrm{\Omega}]\,\)とする。

1. 給電点から\(\,l\,[\mathrm{m}]\,\)だけ離れた給電線上の点の電圧\(\,V\,\)及び電流\(\,I\,\)は、給電点の電圧を\(\,V_L\,[\mathrm{V}]\,\)、電流を\(\,I_L\,[\mathrm{A}]\,\)、位相定数を\(\,\beta\,[\mathrm{rad/m}]\,\)とすれば、次式で表される。 \[ \begin{eqnarray} V&=&V_L\cos\beta l+jZ_0I_L\sin\beta l\,[\mathrm{V}]\cdots\text{①} \\ I&=&I_L\cos\beta l+j(V_L/Z_0)\sin\beta l\,[\mathrm{A}]\cdots\text{②} \end{eqnarray} \] したがって、給電点のインピーダンスを\(\,Z_L\,[\mathrm{\Omega}]\,\)とすると、給電点から\(\,l\,[\mathrm{m}]\,\)だけ離れた給電線上の点のインピーダンス\(\,Z\,\)は、式①と②から次式で表される。 \[ Z=V/I=\boxed{\quad\text{ア}\quad}\,[\mathrm{\Omega}]\cdots\text{③} \]
2. 電圧定在波の最小値を\(\,V_{min}\,\)、電流定在波の最大値を\(\,I_{max}\,\)、入射波電圧を\(\,V_f\,[\mathrm{V}]\,\)、反射波電圧を\(\,V_r\,[\mathrm{V}]\,\)及び反射係数を\(\,\varGamma\,\)とすれば、\(V_{min}\,\)と\(\,I_{max}\,\)は、次式で表される。 \[ \begin{eqnarray} V_{min}&=&\boxed{\quad\text{イ}\quad}\,[\mathrm{V}]\cdots\text{④} \\ I_{max}&=&\boxed{\quad\text{ウ}\quad}\,[\mathrm{A}]\cdots\text{⑤} \end{eqnarray} \]
3. 給電点からの電圧定在波の最小点までの距離\(\,l_{min}\,\)の点は、電流定在波の最大になる点でもあるから、この点のインピーダンス\(\,Z_{min}\,[\mathrm{\Omega}]\,\)は、\(Z_0\,\)と\(\,|\varGamma|\,\)を用いて、次式で表される。 \[ Z_{min}=(\boxed{\quad\text{エ}\quad})\times Z_0=Z_0/S\cdots\text{⑥} \] ここで、\(S\,\)は電圧定在波比である。
4. 式③の\(\,l\,\)に\(\,l_{min}\,\)を代入した式と式⑥が等しくなるので、\(Z_L\,\)は、次式で表される。 \[ Z_L=\boxed{\quad\text{オ}\quad}\,[\mathrm{\Omega}] \] 上式から、\(S\,\)と\(\,l_{min}\,\)が分かれば、\(Z_L\,\)を求めることができる。

次の記述は、無損失給電線上の定在波の測定により、アンテナの給電線インピーダンスを求める過程について述べたものである。\(\boxed{\phantom{1234}}\,\)内に入れるべき字句を下の番号から選べ。ただし、給電線の特性インピーダンスを\(\,Z_0\,[\mathrm{\Omega}]\,\)とする。

1. 給電点から\(\,l\,[\mathrm{m}]\,\)だけ離れた給電線上の点の電圧\(\,V\,\)及び電流\(\,I\,\)は、給電点の電圧を\(\,V_L\,[\mathrm{V}]\,\)、電流を\(\,I_L\,[\mathrm{A}]\,\)、位相定数を\(\,\beta\,[\mathrm{rad/m}]\,\)とすれば、次式で表される。 \[ \begin{eqnarray} V&=&V_L\cos\beta l+jZ_0I_L\sin\beta l\,[\mathrm{V}]\cdots\text{①} \\ I&=&I_L\cos\beta l+j(V_L/Z_0)\sin\beta l\,[\mathrm{A}]\cdots\text{②} \end{eqnarray} \] したがって、給電点のインピーダンスを\(\,Z_L\,[\mathrm{\Omega}]\,\)とすると、給電点から\(\,l\,[\mathrm{m}]\,\)だけ離れた給電線上の点のインピーダンス\(\,Z\,\)は、式①と②から次式で表される。 \[ Z=V/I=\boxed{\quad\text{ア}\quad}\,[\mathrm{\Omega}]\cdots\text{③} \]
2. 電圧定在波の最小値を\(\,V_{min}\,\)、電流定在波の最大値を\(\,I_{max}\,\)、入射波電圧を\(\,V_f\,[\mathrm{V}]\,\)、反射波電圧を\(\,V_r\,[\mathrm{V}]\,\)及び反射係数を\(\,\varGamma\,\)とすれば、\(V_{min}\,\)と\(\,I_{max}\,\)は、次式で表される。 \[ \begin{eqnarray} V_{min}&=&\boxed{\quad\text{イ}\quad}\,[\mathrm{V}]\cdots\text{④} \\ I_{max}&=&\boxed{\quad\text{ウ}\quad}\,[\mathrm{A}]\cdots\text{⑤} \end{eqnarray} \]
3. 給電点からの電圧定在波の最小点までの距離\(\,l_{min}\,\)の点は、電流定在波の最大になる点でもあるから、この点のインピーダンス\(\,Z_{min}\,[\mathrm{\Omega}]\,\)は、\(Z_0\,\)と\(\,|\varGamma|\,\)を用いて、次式で表される。 \[ Z_{min}=(\boxed{\quad\text{エ}\quad})\times Z_0=Z_0/S\cdots\text{⑥} \] ここで、\(S\,\)は電圧定在波比である。
4. 式③の\(\,l\,\)に\(\,l_{min}\,\)を代入した式と式⑥が等しくなるので、\(Z_L\,\)は、次式で表される。 \[ Z_L=\boxed{\quad\text{オ}\quad}\,[\mathrm{\Omega}] \] 上式から、\(S\,\)と\(\,l_{min}\,\)が分かれば、\(Z_L\,\)を求めることができる。

次の記述は、無損失給電線上の定在波の測定により、アンテナの給電線インピーダンスを求める過程について述べたものである。\(\boxed{\phantom{1234}}\,\)内に入れるべき字句を下の番号から選べ。ただし、給電線の特性インピーダンスを\(\,Z_0\,[\mathrm{\Omega}]\,\)とする。

1. 給電点から\(\,l\,[\mathrm{m}]\,\)だけ離れた給電線上の点の電圧\(\,V\,\)及び電流\(\,I\,\)は、給電点の電圧を\(\,V_L\,[\mathrm{V}]\,\)、電流を\(\,I_L\,[\mathrm{A}]\,\)、位相定数を\(\,\beta\,[\mathrm{rad/m}]\,\)とすれば、次式で表される。 \[ \begin{eqnarray} V&=&V_L\cos\beta l+jZ_0I_L\sin\beta l\,[\mathrm{V}]\cdots\text{①} \\ I&=&I_L\cos\beta l+j(V_L/Z_0)\sin\beta l\,[\mathrm{A}]\cdots\text{②} \end{eqnarray} \] したがって、給電点のインピーダンスを\(\,Z_L\,[\mathrm{\Omega}]\,\)とすると、給電点から\(\,l\,[\mathrm{m}]\,\)だけ離れた給電線上の点のインピーダンス\(\,Z\,\)は、式①と②から次式で表される。 \[ Z=V/I=\boxed{\quad\text{ア}\quad}\,[\mathrm{\Omega}]\cdots\text{③} \]
2. 電圧定在波の最小値を\(\,V_{min}\,\)、電流定在波の最大値を\(\,I_{max}\,\)、入射波電圧を\(\,V_f\,[\mathrm{V}]\,\)、反射波電圧を\(\,V_r\,[\mathrm{V}]\,\)及び反射係数を\(\,\varGamma\,\)とすれば、\(V_{min}\,\)と\(\,I_{max}\,\)は、次式で表される。 \[ \begin{eqnarray} V_{min}&=&\boxed{\quad\text{イ}\quad}\,[\mathrm{V}]\cdots\text{④} \\ I_{max}&=&\boxed{\quad\text{ウ}\quad}\,[\mathrm{A}]\cdots\text{⑤} \end{eqnarray} \]
3. 給電点からの電圧定在波の最小点までの距離\(\,l_{min}\,\)の点は、電流定在波の最大になる点でもあるから、この点のインピーダンス\(\,Z_{min}\,[\mathrm{\Omega}]\,\)は、\(Z_0\,\)と\(\,|\varGamma|\,\)を用いて、次式で表される。 \[ Z_{min}=(\boxed{\quad\text{エ}\quad})\times Z_0=Z_0/S\cdots\text{⑥} \] ここで、\(S\,\)は電圧定在波比である。
4. 式③の\(\,l\,\)に\(\,l_{min}\,\)を代入した式と式⑥が等しくなるので、\(Z_L\,\)は、次式で表される。 \[ Z_L=\boxed{\quad\text{オ}\quad}\,[\mathrm{\Omega}] \] 上式から、\(S\,\)と\(\,l_{min}\,\)が分かれば、\(Z_L\,\)を求めることができる。

次の記述は、無損失給電線上の定在波の測定により、アンテナの給電線インピーダンスを求める過程について述べたものである。\(\boxed{\phantom{1234}}\,\)内に入れるべき字句を下の番号から選べ。ただし、給電線の特性インピーダンスを\(\,Z_0\,[\mathrm{\Omega}]\,\)とする。

1. 給電点から\(\,l\,[\mathrm{m}]\,\)だけ離れた給電線上の点の電圧\(\,V\,\)及び電流\(\,I\,\)は、給電点の電圧を\(\,V_L\,[\mathrm{V}]\,\)、電流を\(\,I_L\,[\mathrm{A}]\,\)、位相定数を\(\,\beta\,[\mathrm{rad/m}]\,\)とすれば、次式で表される。 \[ \begin{eqnarray} V&=&V_L\cos\beta l+jZ_0I_L\sin\beta l\,[\mathrm{V}]\cdots\text{①} \\ I&=&I_L\cos\beta l+j(V_L/Z_0)\sin\beta l\,[\mathrm{A}]\cdots\text{②} \end{eqnarray} \] したがって、給電点のインピーダンスを\(\,Z_L\,[\mathrm{\Omega}]\,\)とすると、給電点から\(\,l\,[\mathrm{m}]\,\)だけ離れた給電線上の点のインピーダンス\(\,Z\,\)は、式①と②から次式で表される。 \[ Z=V/I=\boxed{\quad\text{ア}\quad}\,[\mathrm{\Omega}]\cdots\text{③} \]
2. 電圧定在波の最小値を\(\,V_{min}\,\)、電流定在波の最大値を\(\,I_{max}\,\)、入射波電圧を\(\,V_f\,[\mathrm{V}]\,\)、反射波電圧を\(\,V_r\,[\mathrm{V}]\,\)及び反射係数を\(\,\varGamma\,\)とすれば、\(V_{min}\,\)と\(\,I_{max}\,\)は、次式で表される。 \[ \begin{eqnarray} V_{min}&=&\boxed{\quad\text{イ}\quad}\,[\mathrm{V}]\cdots\text{④} \\ I_{max}&=&\boxed{\quad\text{ウ}\quad}\,[\mathrm{A}]\cdots\text{⑤} \end{eqnarray} \]
3. 給電点からの電圧定在波の最小点までの距離\(\,l_{min}\,\)の点は、電流定在波の最大になる点でもあるから、この点のインピーダンス\(\,Z_{min}\,[\mathrm{\Omega}]\,\)は、\(Z_0\,\)と\(\,|\varGamma|\,\)を用いて、次式で表される。 \[ Z_{min}=(\boxed{\quad\text{エ}\quad})\times Z_0=Z_0/S\cdots\text{⑥} \] ここで、\(S\,\)は電圧定在波比である。
4. 式③の\(\,l\,\)に\(\,l_{min}\,\)を代入した式と式⑥が等しくなるので、\(Z_L\,\)は、次式で表される。 \[ Z_L=\boxed{\quad\text{オ}\quad}\,[\mathrm{\Omega}] \] 上式から、\(S\,\)と\(\,l_{min}\,\)が分かれば、\(Z_L\,\)を求めることができる。