第一級陸上無線技術士試験 無線工学B 過去問題 R5.1(1) B-1 R4.1(1) B-1 R3.1(1) B-1 H31.1 B-2 H28.7 B-1

次の記述は、散乱断面積について述べたものである。\(\boxed{\phantom{1234}}\,\)内に入れるべき字句を下の番号から選べ。

1. 均質な媒質中に置かれた媒質定数の異なる物体に平面波が入射すると、その物体が導体の場合には導電電流が生じ、また、誘電体の場合には\(\,\boxed{\quad\text{ア}\quad}\,\)が生じ、これらが二次的な波源になり、電磁波が再放射される。
2. 図に示すように、自由空間中の物体へ入射する平面波の電力束密度が\(\,p_i\,[\mathrm{W/m^2}]\,\)で、物体から距離\(\,d\,[\mathrm{m}]\,\)の受信点\(\,R\,\)における散乱波の電力束密度が\(\,p_s\,[\mathrm{W/m^2}]\,\)であったとき、物体の散乱断面積\(\,\sigma\,\)は、次式で定義される。 \[ \sigma=\lim_{d\rightarrow\infty}\{4\pi d^2(\boxed{\quad\text{イ}\quad})\}\,[\mathrm{m^2}] \] 上式は、受信点における散乱電力が、入射平面波の到来方向に垂直な断面積\(\,\sigma\,\)内に含まれる入射電力を\(\,\boxed{\quad\text{ウ}\quad}\,\)で散乱する仮想的な等方性散乱体の散乱電力に等しいことを意味している。
3. 散乱方向が入射波の方向と一致するときの\(\,\sigma\,\)をレーダー断面積又は\(\,\boxed{\quad\text{エ}\quad}\,\)散乱断面積という。金属球のレーダー断面積\(\,\sigma\,\)は、球の半径\(\,r\,[\mathrm{m}]\,\)が波長に比べて十分大きい場合、\(\boxed{\quad\text{オ}\quad}\,[\mathrm{m^2}]\,\)にほぼ等しい。

次の記述は、散乱断面積について述べたものである。\(\boxed{\phantom{1234}}\,\)内に入れるべき字句を下の番号から選べ。

1. 均質な媒質中に置かれた媒質定数の異なる物体に平面波が入射すると、その物体が導体の場合には導電電流が生じ、また、誘電体の場合には\(\,\boxed{\quad\text{ア}\quad}\,\)が生じ、これらの電流が二次的な波源になり、電磁波が再放出される。
2. 図に示すように、自由空間中の物体へ入射する平面波の電力束密度が\(\,p_i\,[\mathrm{W/m^2}]\,\)で、物体から距離\(\,d\,[\mathrm{m}]\,\)の受信点\(\,R\,\)における散乱波の電力束密度が\(\,p_s\,[\mathrm{W/m^2}]\,\)であったとき、物体の散乱断面積\(\,\sigma\,\)は、次式で定義される。 \[ \sigma=\lim_{d\rightarrow\infty}\{4\pi d^2(\boxed{\quad\text{イ}\quad})\}\,[\mathrm{m^2}] \] 上式は、受信点における散乱電力が、入射平面波の到来方向に垂直な断面積\(\,\sigma\,\)内に含まれる入射電力を\(\,\boxed{\quad\text{ウ}\quad}\,\)で散乱する仮想的な等方性散乱体の散乱電力に等しいことを意味している。
3. 散乱方向が入射波の方向と一致するときの\(\,\sigma\,\)をレーダー断面積又は\(\,\boxed{\quad\text{エ}\quad}\,\)散乱断面積という。金属球のレーダー断面積\(\,\sigma\,\)は、球の半径\(\,r\,[\mathrm{m}]\,\)が波長に比べて十分大きい場合、\(\boxed{\quad\text{オ}\quad}\,[\mathrm{m^2}]\,\)にほぼ等しい。

次の記述は、散乱断面積について述べたものである。\(\boxed{\phantom{1234}}\,\)内に入れるべき字句を下の番号から選べ。

1. 均質な媒質中に置かれた媒質定数の異なる物体に平面波が入射すると、その物体が導体の場合には導電電流が生じ、また、誘電体の場合には\(\,\boxed{\quad\text{ア}\quad}\,\)が生じ、これらの電流が二次的な波源になり、電磁波が再放出される。
2. 図に示すように、自由空間中の物体へ入射する平面波の電力束密度が\(\,p_i\,[\mathrm{W/m^2}]\,\)で、物体から距離\(\,d\,[\mathrm{m}]\,\)の受信点\(\,R\,\)における散乱波の電力束密度が\(\,p_s\,[\mathrm{W/m^2}]\,\)であったとき、物体の散乱断面積\(\,\sigma\,\)は、次式で定義される。 \[ \sigma=\lim_{d\rightarrow\infty}\{4\pi d^2(\boxed{\quad\text{イ}\quad})\}\,[\mathrm{m^2}] \] 上式は、受信点における散乱電力が、入射平面波の到来方向に垂直な断面積\(\,\sigma\,\)内に含まれる入射電力を\(\,\boxed{\quad\text{ウ}\quad}\,\)で散乱する仮想的な等方性散乱体の散乱電力に等しいことを意味している。
3. 散乱方向が入射波の方向と一致するときの\(\,\sigma\,\)をレーダー断面積又は\(\,\boxed{\quad\text{エ}\quad}\,\)散乱断面積という。金属球のレーダー断面積\(\,\sigma\,\)は、球の半径\(\,r\,[\mathrm{m}]\,\)が波長に比べて十分大きい場合、\(\boxed{\quad\text{オ}\quad}\,[\mathrm{m^2}]\,\)にほぼ等しい。

次の記述は、散乱断面積について述べたものである。\(\boxed{\phantom{1234}}\,\)内に入れるべき字句を下の番号から選べ。

1. 均質な媒質中に置かれた媒質定数の異なる物体に平面波が入射すると、その物体が導体の場合には導電電流が生じ、また、誘電体の場合には\(\,\boxed{\quad\text{ア}\quad}\,\)が生じ、これらの電流が二次的な波源になり、電磁波が再放出される。
2. 図に示すように、自由空間中の物体へ入射する平面波の電力束密度が\(\,p_i\,[\mathrm{W/m^2}]\,\)で、物体から距離\(\,d\,[\mathrm{m}]\,\)の受信点\(\,R\,\)における散乱波の電力束密度が\(\,p_s\,[\mathrm{W/m^2}]\,\)であったとき、物体の散乱断面積\(\,\sigma\,\)は、次式で定義される。 \[ \sigma=\lim_{d\rightarrow\infty}\{4\pi d^2(\boxed{\quad\text{イ}\quad})\}\,[\mathrm{m^2}] \] 上式は、受信点における散乱電力が、入射平面波の到来方向に垂直な断面積\(\,\sigma\,\)内に含まれる入射電力を\(\,\boxed{\quad\text{ウ}\quad}\,\)で散乱する仮想的な等方性散乱体の散乱電力に等しいことを意味している。
3. 散乱方向が入射波の方向と一致するときの\(\,\sigma\,\)をレーダー断面積又は\(\,\boxed{\quad\text{エ}\quad}\,\)散乱断面積という。金属球のレーダー断面積\(\,\sigma\,\)は、球の半径\(\,r\,[\mathrm{m}]\,\)が波長に比べて十分大きい場合、\(\boxed{\quad\text{オ}\quad}\,[\mathrm{m^2}]\,\)にほぼ等しい。

次の記述は、散乱断面積について述べたものである。\(\boxed{\phantom{1234}}\,\)内に入れるべき字句を下の番号から選べ。

1. 均質な媒質中に置かれた媒質定数の異なる物体に平面波が入射すると、その物体が導体の場合には導電電流が生じ、また、誘電体の場合には\(\,\boxed{\quad\text{ア}\quad}\,\)が生じ、これらの電流が二次的な波源になり、電磁波が再放出される。
2. 図に示すように、自由空間中の物体へ入射する平面波の電力束密度が\(\,p_i\,[\mathrm{W/m^2}]\,\)で、物体から距離\(\,d\,[\mathrm{m}]\,\)の受信点\(\,R\,\)における散乱波の電力束密度が\(\,p_s\,[\mathrm{W/m^2}]\,\)であったとき、物体の散乱断面積\(\,\sigma\,\)は、次式で定義される。 \[ \sigma=\lim_{d\rightarrow\infty}\{4\pi d^2(\boxed{\quad\text{イ}\quad})\}\,[\mathrm{m^2}] \] 上式は、受信点における散乱電力が、入射平面波の到来方向に垂直な断面積\(\,\sigma\,\)内に含まれる入射電力を\(\,\boxed{\quad\text{ウ}\quad}\,\)で散乱する仮想的な等方性散乱体の散乱電力に等しいことを意味している。
3. 散乱方向が入射波の方向と一致するときの\(\,\sigma\,\)をレーダー断面積又は\(\,\boxed{\quad\text{エ}\quad}\,\)散乱断面積という。金属球のレーダー断面積\(\,\sigma\,\)は、球の半径\(\,r\,[\mathrm{m}]\,\)が波長に比べて十分大きい場合、\(\boxed{\quad\text{オ}\quad}\,[\mathrm{m^2}]\,\)にほぼ等しい。